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在大学物理第二章波动中,我们学习到了波动方程。
一般来说波函数的表达式是比较复杂的,现在我们只研究一种最简单最基本的波,即在均匀、无吸收的介质中,当波源作简谐振动时,在介质中所形成的波,这种波叫平面简谐波。
下面我们讨论沿Ox轴正向传播的简谐波。
设在原点O处的简谐运动方程为
y=Acosωt
那么如何才能得到波动方程呢?
我们设在Ox轴上正方向的任意一点P,它距离原点O的距离为x,设波速为μ,则振动从O点传到P点需要的时间为
t0=x/μ
而这就说明O点的波动需要t+t0时刻才能够传播到P点,所以P点在t时刻的振动就是t-t0时刻O点的振动状态,我们就可以从O点的简谐运动方程而写出P点的简谐运动方程
Yp=Acosω(t-x/μ)
因为P点是波上任意一点,所以这个式子可以表示Ox轴上所有质元的振动,所以也称为平面波的波动方程。
我们从上式可以知道,当我们以不同的点作为坐标原点的时候,由于初相位发生了变化,所以写出来的波动方程也是不同的。
下面讲一下二者之间的转换
如上图所示,如果我们知道B点的简谐运动方程为
Yb=Acosωt
可以写出B点的波动方程为
Yb=Acosω(t-x/μ)
设A离B点5m (振幅为A,角频率为ω,波速为μ)由于A点在B点左边,所以我们首先可以写出A的简谐运动方程
Ya=Acosω(t+5/μ)
下面,如何写出A点的波动方程呢?
Ya=Acosω(t-x/μ+5/μ)
可以发现 AB两点的波动方程,差的就是一个相位。
我们在解决问题的时候可以先写出原点的简谐运动方程,之后再从原点的简谐运动方程推出其他点的简谐运动方程,之后便可以写出以其他点为原点的波动方程了,如果相位超前那么x/μ的符号就是“+”。相反如果落后那么x/μ的符号就是“-”
这样来看,从简谐运动方程写波动方程是不是很简单了呢?
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